后西川公一郎带着执行确认书走到了操作台边，与执行人员做起了交接。

    又过了五分钟。

    一位国字脸络腮胡模样的工作人员右手高高举起：

    “西川先生，费米实验室已经开机了！”

    见此情形。

    西川公一郎又等了小半分钟，方才说道：

    “那……米娜桑，我们也开机吧！”

    “哈依！”

    在指令下达后。

    主控室内陆续开始响起了一道道报点声：

    “D1点已就位！”

    “束流管已准备完毕！”

    “离子束充能中……能级三区……二区……一区……已达基准线！”

    “对撞点实时拟合中……已锁定2364处理论散射点……”

    虽然每个位置彼此之间只间隔三四米不到，这些报点声却喊得声嘶力竭，仿佛森下下士附体了一般。

    顺带一提。

    这是真事儿——在富士电视台为益川敏英拍摄的一部记录片中，就曾经有过一段这样的画面，看起来贼拉惊悚。

    那部纪录片在08－10年之间很火，以至于霓虹人在看到天宫一号发射画面的时候都有些懵逼：

    华夏人点火的时候都这么淡定的吗？

    客观来说这种做法谈不上谁对谁错，或许算是意识形态的某种差异吧，彼此看对方的举动都感觉有些魔怔……

    接着很快。

    在所有指令输入完毕后。

    两道铅离子束迅速被相向发射而出，以接近光速的速度完成了碰撞。

    考虑到那颗11.4514GeV量级粒子的相关属性，这次的KEK还设计了一个非常精妙的环节：

    左边一束光正常发射，右边一束光延迟7.4纳秒发射。

    如此一来。

    碰撞点便会略微靠右。

    换而言之……

    在近光速的速度区间中，右边的离子束在某种程度——注意是某种程度上，可以视作与轰击粒子距离较远的靶。

    因此体系的总能量几乎等于就等于轰击粒子所携带的能量E0，同时这个能量可以分解成粒子相对运动的能量E以及两个粒子的质心的能量E′，即E0=E＋E′。

    假定单位时间、单位面积有若干个粒子轰击靶心——靶心直接当成单个粒子。

    比如期间有5个粒子轰击靶心中的单个粒子，则记：N=5－2s－1。

    N可以称为通量，代表轰击的强度。

    如果用Nσ0（θ0，空集0）Δω0Δt表示就是：

    经过Δt时间散射后，进入θ0，空集0方向的小立体角Δω0的粒子的个数。

    接着定义σ0（θ0，空集0）为微分散射截面，具有面积量纲。

    此前的小立体角已经确定了是1.99°，也就是说影响微分散射截面最优数值的变量，只剩下了Δt。

    看到这里。

    想必不少聪明的同学第五次明白了。

    没错。

    在Δt=7.4纳秒的时候，质心系散射截面和分散粒子角都同时拥有着最优解。

    当然了。

    这个最优解依旧是一个概率解，目前没人任何人可以精准的预测出粒子的运行轨迹。

    就之前举过的赛道例子描述就是……

    一万条可能存在的赛道中，KEK先排除了不可能的1999条，然后又在剩余的赛道中选中了3999条，以此来保证足够的概率。

    咻咻咻——

    大量被加速的铅离子从束流管中通过，每个团簇的横截面积是16×16μ2，比头发丝还细。

    每个团簇内部则有大约1.15×10^9个铅离子，每两对团簇中大概有30组铅离子会发生强碰撞，爆发出生命的大河蟹。

    砰砰砰——

    在碰撞开始后。

    很快有铅离子互相完成了撞击。

    碰撞后的粒子被磁约束形态控制到了某个相对窄小的范围，并且每个撞击都形成了2300个事例。

    这些事例中包括了各种粒子。

    例如质子、轻子、W玻色子等等……

    半个小时后。

    一份超过128万的总事例表被汇聚到了超算后台，并且迅速进行了筛选。

    小林诚则悠然的坐在椅子上，他此前也计算过这颗粒子的量级，和铃木厚人他们的结果完全一致。

    加之有其他几位诺奖得主的相同结果，小林诚的心中甚至开始琢磨起了这颗粒子的名字。

    11.4514GeV的量级……

    要不就叫做野兽粒子？

    或者浩二粒子？

    而就在小林诚心思发散之际。