如果惧怕担责任，他们压根连基地的大门都不会踏进来。

    众多同事沉默但坚定的选择很快也感染了台上的叶笃正，只见他猛然一拍桌子：

    “好！很好！都是好样的！”

    “既然大家都不愿意离开这里，那么今晚咱们就好好的算上一场！”

    说着。

    叶笃正又拍了拍面前的文件，快速说道：

    “各位同志，大家应该都知道，气象数据存在很强的时效性。”

    “所以现在我们长话短说，请小组长们上前认领各自需要计算的文档吧。”

    “首先是第一组……”

    随后在陶诗言和几位组长的协助下。

    这些文件被快速下发到了每个人的手中。

    接着短短五分钟不到。

    帐篷内便响起了刷刷刷的笔算和噼里啪啦的算盘声。

    作为项目的总负责人，叶笃正这次同样也亲自下场进行了计算，并且负责的是最复杂的涡度场。

    涡度。

    这是和散度是差不多用处的概念。

    不过散度描的是述气流的离散程度，一般正值为气流辐散，负值气流辐合。

    而涡度有绝对涡度和相对涡度之分。

    它们的关系可以通过【绝对涡度=相对涡度＋2Ω】（其中Ω为地球自转角速度）来计算。

    这部分计算是叶笃正主动申请下来的，毕竟……

    在之前的计算过程中，他就曾经在三维空间流体方面栽了个跟头。

    当时他将笛卡尔坐标系转化为曲面坐标，将连续方程拆分成水平和垂直两个方向分别计算。

    同时在痕量物质方面依据雷诺分解，把瞬时浓度分解为了均值项和湍流项。

    但后来实际情况证明他的思路是错误的，他低估了垂直梯度的实际变动量。

    换而言之……

    他必须要重新设计出一个模型。

    想到这里。

    叶笃正先在算纸上写下了一个方程：

    Du／Dt=－▽（p／ρ）＋v▽^2u

    这是很有名的纳维－斯托克斯方程，提出于一百多年前，属于一个描述流体情况的方程组。

    其中的斯托克斯想必有些同学会感觉眼熟——没错，这个斯托克斯就是1850副本中徐云的便宜导师……

    它关于u的边界条件是u=0。

    接着叶笃正很快又写道：

    δT=（aT／at）δt＋（aT／ax）δx＋……

    δx=uxδt，进而

    DT／Dt=aTat＋uxaTax＋uyaTay＋uzaTaz=aTat＋（u·▽）T……