姜明手里的铅笔停了一下。

    他站起来走到办公室，拿起话筒。

    “老师。”

    “小姜。”

    钱学森的声音从那头传来，不急不缓。

    “磁控管的事我听说了。”

    “部委下午批了研究室的设立申请，你应该也知道了。”

    “知道了。”

    姜明握着话筒，手指停在听筒边缘。

    “老师，您找我是为了这个？”

    电话那头静了两秒。

    钱学森的声音沉了下来。

    “我想问你一个问题。”

    “磁控管的参数，还有你那些数据来源，能经得住问吗？”

    姜明的呼吸在这一刻停了半拍。

    “老师，您是指哪些数据？”

    “腔体尺寸，缝宽，阴极半径，磁场强度。”

    “这些参数如果是你自己推导的，那没问题。”

    “但如果是从别人那里听来的，或者从什么地方看到的，你最好想清楚怎么解释。”

    姜明把话筒换到另一只手上。

    “老师，我确实推导过。”

    “但这个推导路径，不是从电磁场理论直接切入的。”

    钱学森那头安静了一下。

    “你用的是什么？”

    “流体力学。”

    “磁控管里的电子流，在正交电场和磁场作用下做高速旋转运动，这个过程在数学结构上，和变截面渠道里的黏性边界层剥离是等效的。”

    “我把谐振腔的扇形开口当成流体渠道的几何边界，电子流的动量守恒方程可以等效为普朗特边界层的剪切力方程。”

    “只要算出临界雷诺数，就能反推电子流在特定磁场下的波阻抗匹配点。”

    电话那头沉默了很久。

    久到姜明以为线路断了，正要开口确认时，钱学森的声音才重新传过来。

    “你把电子流当成流体？”

    ”对。”

    ”电子云在磁场中的旋转运动，本质上是带电粒子在约束场中的集体运动，这和流体在渠道中的层流转捩有相似性。”

    ”普朗特的边界层理论里，流体在壁面附近会因为黏性产生速度梯度，当雷诺数超过临界值时，流动从层流变成湍流。”

    ”磁控管里的电子流也一样，当电子在阴极表面发射后，受到径向电场加速和轴向磁场偏转，形成一个旋转的电子云层。”

    ”这个云层的厚度和旋转速度，取决于电场强度和磁场强度的匹配关系。”

    ”

    钱学森在那头没有打断，姜明继续往下说。

    ”我假设阳极腔体的扇形开口是流体渠道的变截面边界，电子流在这个边界附近会产生剪切应力。”

    ”根据普朗特方程，剪切应力和速度梯度成正比，速度梯度又和边界层厚度成反比。”

    ”所以我可以把电子云的厚度，等效为流体的边界层厚度。”

    ”然后用雷诺数来判断电子流的稳定性。”

    ”雷诺数等于流速乘以特征长度，再除以运动黏度。”

    ”对电子流来说，流速就是电子的旋转速度，特征长度就是腔体的径向深度，运动黏度可以用电子的碰撞频率来等效。”

    ”算出临界雷诺数之后，我就能反推出电子流在特定磁场下的最佳旋转半径。”

    ”这个半径，正好映射阴极和阳极之间的最佳间距。”

    ”。”

    姜明说完最后一句，手指在话筒边缘按了按。

    电话那头又安静下来。

    这次沉默比刚才更长。

    姜明能听见自己的心跳声，一下一下敲在耳膜上。

    过了大概半分钟，钱学森的声音才重新响起。

    ”你这个等效类比，我从来没想过。”

    他的语气里带着一丝难以察觉的惊讶。

    ”但从数学结构上看，确实说得通。”

    ”电子流和流体，本质上都是多粒子系统的集体运动，用连续介质假设来处理，在某些边界条件下是可以等效的。”

    ”你这个思路，比直接从麦克斯韦方程组硬算要巧妙得多。”

    姜明手心的汗渐渐冷下来。

    ”老师，您觉得这个推导路径站得住脚？”

    ”站得住。”

    钱学森的回答很干脆。

    ”不仅站得住，而且很有创造性。”

    ”你把力学和电磁学的边界打通了，这在学术上是一次很有价值的尝试。”

    ”我会把这个思路写进高频研究室的推荐信里，让部委那边看看，我们国内也能搞出跨学